Дипломные работы, курсовые проекты на заказ, контрольные работы на заказ

 
Ядерная материя Метод аннигиляции Метод мечения Метод Монте-Карло Идентификация мезонов и нуклонов Алгоритмы определения сечений Результат моделирования Кулоновская диссоциация Фотоядерные реакции Решение прикладных задач

Спектр операторов Из законов сохранения электрического заряда и числа нуклонов следует, что суммарный электрический заряд и и полное число нуклонов вступающих во взаимодействие должно сохраняться в результате ядерных реакций. Используя законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов можно определить неизвестный продукт реакции Постулаты специальной (частной) теории относительности Классическая механика Ньютона прекрасно описывает движение макротел, движущихся с малыми скоростями (v<<с). Однако в конце XIX в. выяснилось, что выводы классической механики противоречат некоторым опытным данным, в частности при изучении движения быстрых заряженных частиц оказалось, что их движение не подчиняется законам механики.

Рис.14.12. Корреляция между импульсом и углом вылета протона отдачи, образованного на первой ступени реакции с образованием пи0 и eta-мезона в ядре 14N (по данным эксперимента GRAAL)

Рис.14.13. Корреляция между импульсом  мезона и нуклона отдачи для реакции с образованием пи0 -мезона (слева) и eta-мезона (справа) в ядре 14N

    Для примера на рис. 14.12 показан результат моделирования по модели внутриядерного каскада, а именно - корреляция между импульсом и углом вылета протона отдачи, образованного на первой ступени реакции с образованием пи0 и η-мезона в ядре 14N (в сравнении с процессом на свободном нуклоне). Видно, что в случае образования пи0 - мезонов импульс нуклонов отдачи лежит выше 1 ГэВ/c, а для η-мезонов он в основном не превышает 1 ГэВ/с. Таким образом, по импульсу нуклона отдачи можно с большой вероятностью определить, в какой реакции он был получен. Этот тривиальный для случая рождения мезонов на свободных нуклонах вывод (результат кинематического анализа) для ядер также остается справедливым, несмотря на размазывание кинематических параметров ядерными эффектами. Из рис.14.12 можно оценить требования к разрешению детектора по импульсу. Очевидно, что разрешения на уровне 5% достаточно, чтобы наблюдаемые распределения не были слишком сильно размазаны за счет аппаратурных эффектов.
    Модельный результат – корреляция между импульсом мезона и нуклона отдачи для реакции с образованием пи0 и η-мезона в ядре 14N – показан на рис. 14.13.
    Видно, что на первой ступени внутриядерного взаимодействия распределения по импульсу мезона имеют наименьшую ширину порядка 0.2 ГэВ. При этом отдельные ступени взаимодействия (от первой до третьей) отчетливо разделяются.
    Таким образом, нуклоны отдачи можно использовать как метки соответствующей реакции. По аналогии с методом мечения фотонов по энергии с помощью регистрации рассеянных электронов, корреляционные измерения нуклонов отдачи можно классифицировать как метод мечения мезонов.
    В рассматриваемом диапазоне энергий гамма – квантов от порога рождения пионов до примерно 2-х ГэВ (область нуклонных резонансов) кроме пи0 - и η-мезонов могут образовываться и более тяжелые мезоны, например ро и омега- мезоны. Как показывает моделирование, в этом случае для более надежного разделения (мечения) мезонов следует ограничивать кинематические области регистрации нуклонов отдачи. На рис. 14.14 показаны области регистрации протонов отдачи для угла вылета протонов thetap = [20 -100] .


Рис.14.14. Модельные распределения энергии протонов в зависимости от энергии гамма – квантов. Угол вылета протонов ограничен диапазоном от 20 до100
Рис.15.15. Модельные распределения (thetap – Ep ) с учетом множественного рождения мезонов (М < 4). Диапазон энергий гамма - квантов ограничен в пределах от 1.4 до 1.5 ГэВ.

    Число различных корреляций может быть достаточно большим (зависит от числа кинематических переменных) и в рамках одной лекции можно привести лишь несколько примеров, демонстрирующих возможности метода мечения мезонов. На рис. 14.15 показаны модельные распределения (thetap – Ep) с учетом множественного рождения мезонов. Диапазон энергий гамма – квантов ограничен областью от 1.4 до 1.5 ГэВ.

Решение системы неравенств Современная радиоэлектронная система в ядерной физике обычно имеет модульную структуру, т.е. состоит из модулей, каждый из которых выполняет определенную задачу. Механические и электрические параметры модулей стандартизованы. Таким образом, собирая измерительную систему из модулей одного стандарта, можно быть уверенным, что они будут хорошо сочетаться друг с другом, а при изменений требований эксперимента установку можно легко перестроить, добавив и/или заменив модули. Преобразования Лоренца Анализ явлений в инерциальных системах отсчета, проведенный А. Эйнштейном на основе сформулированных им постулатов, показал, что классические преобразования Галилея несовместимы с ними и, следовательно, должны быть заменены преобразованиями, удовлетворяющими постулатам теории относительности.
Строение и общие свойства атомных ядер Ядерная физика Фотоядерные реакции при средних энергиях