Квантовая теория Масса ядра Атомные ядра момент ядра радиоактивность Альфа-распад Бета-распад Гипотеза нейтрино Гамма-излучение Дейтрон Резонансное возбуждение кварки и лептоны частицы и античастицы Космические лучи Распад протонов

Герц Густав (1887-1975) – немецкий физик, Член АН ГДР, ин. ч. АН СССР Дирак Поль (1902-84) – английский физик, один из создателей квантовой механики, иностранный член-корр. АН СССР Зельдович Яков Борисович (1914-87), физик-теоретик, академик АН СССР Для достижения больших энергий приходится строить линейные ускорители большой длины. Наибольший линейный ускоритель был построен в Стэнфорде (США). Он работал в период 1989-1998 гг., имел длину около 3 км и ускорял как электроны, так и позитроны до энергии 50 ГэВ. Электрические токи в металлах, вакууме и газах Постоянный электрический ток

Курс лекций по ядерной физике, физика атомного ядра и частиц

Примеры процессов с сохранением и без сохранения пространственной четности

    Так как адроны состоят из кварков, то их структура, в основном, определяется сильным и электромагнитным взаимодействиями. Каждому адрону приписывается определенная внутренняя четность. Внутреннюю четность адрона легко получить, воспользовавшись следующими правилами.
Я уже упоминал, что строение вещества, поведение систем на атомарном уровне классическая механика оказалась бессильной описать, то есть свойства систем атомарных масштабов не вписываются в правила игры классической механики и классической физики Волновая функция описывает состояние, состояние любого физического объекта как-то эволюционирует во времени, и должно быть уравнение, которое будет описывать изменение со временем волновой функции, а ещё состояние объекта изменяется в зависимости от окружающей среды, значит, должно быть уравнение, описывающее изменение состояния в заданной обстановке

Правило 1. Четность Р кварка равна +1 и не зависит от типа кварка.

Правило 2. Четность Р антикварка равна -1 и не зависит от типа кварка.

Правило 3. Внутренняя четность Р адрона равна произведению четностей входящих в его состав кварков, умноженному на (-l)l, где l - орбиталъный момент кварков в составе адрона,

Воспользовавшись правилами 1-3, получим
Pбарион = (-1)l,(1)
Pантибарион = (-1)l+1,(2)
Pмезон = (-1)l+1,(3)
где l - орбитальный момент кварка в составе адрона.    Рассмотрим Р-преобразование для распада ro1.gif (63 bytes)0-мезона, который происходит в результате сильных взаимодействий:ro1.gif (63 bytes)0------>pi+ + pi-.
P:
В результате Р-преобразования в случае сильных взаимодействий получается наблюдаемый в природе процесс.     Процесс слабого распада pi--мезона будет выглядеть следующим образом:
(4)
s034_7.gif (106 bytes)
В результате Р-преобразования изменятся знаки импульсов и не изменятся направления спинов :
P:(5)
Из требования Р-инвариантности следует равенство сечений процессов (4) и (5). Однако в (5) должны были бы получаться мюонные антинейтрино с отрицательной спиральностью, которые в эксперименте не наблюдаются. Следовательно, в слабых взаимодействиях Р-инвариантность нарушается.

Фотоэффект Планк приписал квантовые свойства атомным осцилляторам, а не излучению. В 1905 г. А. Эйнштейн (A. Einstein), развивая гипотезу Планка, сделал второй шаг: само электромагнитное излучение состоит из отдельных квантов – частиц, названных позже фотонами Для удержания частиц на орбите постоянного радиуса темп нарастания поля синхронизован с темпом нарастания энергии частиц (отсюда происходит название этого типа ускорителя). По достижении максимального магнитного поля ускоренные частицы либо направляются на неподвижную мишень, либо (в коллайдерах) сталкиваются со встречным пучком, после чего цикл ускорения повторяется. Молекулярно-кинетическая теория Основы молекулярной физики и термодинамики
Ядерная физика. Физика атомного ядра и частиц Физика для студентов технических университетов