К другим разделам курса физики, электротехники

Кинематика материальной точки | Физическая оптика | Конспект лекций по ядерной физике | Молекулярная физика | Законы Ома и Кирхгофа | Электромагнитные волны | Основы электротехники | Задачи по электротехнике | Лабораторные | Методика расчета

Методика расчета электрических цепей

Принцип работы однофазных трансформаторов

  Если разомкнуть цепь вторичной обмотки, то ее ток I2 станет равным нулю. При этом в цепи первичной обмотки будет протекать ток холостого хода, т.е. I1

 = I1x , а выражение (10.14) примет вид

  (10.15)

Но  - это напряжение источника. Оно не зависит от режима работы трансформатора. Значит левые части равенств (10.14) и (10.15) равны. Отсюда следует, что равны и правые части. Приравнивая их, определим ток холостого хода трансформатора. Переходные процессы в системах Рассмотренные ранее случаи переходных процессов относятся к простейшим электроприводам, когда учитываются лишь основные накопители энергии и можно уделять внимание физической стороне дела, относительно просто приходя к результату. Вместе с тем, все современные электроприводы представляют собой весьма сложные многоэлементные замкнутые системы, и для их анализа и синтеза приходится прибегать к приемам, разработанным в теории автоматического управления. Один из самых распространеных на практике приемов - использование структурных схем с передаточными функциями входящих в систему элементов.

  (10.16)

Последнее выражение показывает, что ток холостого хода равен разности токов первичной и вторичной обмоток, причем ток вторичной обмотки пересчитан к виткам первичной обмотки. Ток холостого хода мал и у мощных трансформаторов составляет единицы процентов от номинального значения.

 Произведение

называют приведенным током вторичной обмотки. Кроме  для оценки качеств трансформатора пользуются приведенным сопротивлением нагрузки  и приведенным напряжением вторичной обмотки  . Определим их значения. Для этого выразим магнитный поток Ф из (10.10)

  (10.17)

Подставим (10.17) в (10.9):

Домножим и разделим последнее выражение на коэффициент . Перегруппировав множители получим:

    (10.18)

В (10.18) - приведенный ток, а - приведенное т.е. пересчитанное к виткам первичной обмотки сопротивление нагрузки.

 Произведение

  (10.19) 

называется приведенным напряжением вторичной обмотки. Очевидно, что

 . (10.20)

С учетом введенных понятий выражение (10.16) для тока холостого хода принимает вид

  (10.21) 

В выражении (10.15) множитель

определяет индуктивность первичной обмотки. Поэтому можно записать

что полностью соответствует закону Ома для цепи с индуктивностью.

 Для завершения анализа принципа работы построим векторную диаграмму идеализированного трансформатора (рис.10.5). На диаграмме в качестве исходного принимаем вектор магнитного потока . Векторы ЭДС 

 Отстают от  на 900. Это очевидно из (10.11) и (10.12) по наличию множителя (-j). Векторы 

 


 

 

Рис. 10.5 Рис. 10.6

равны по величине  и  соответственно, но противоположны им по направлению. Вектор тока холостого хода  опережает вектор  на угол d. Это хорошо видно из (10.8) т.к.

.

Вектор тока вторичной обмотки трансформатора  сдвинут относительно вектора  на угол j2, что определяется характером нагрузки . Значение вектора  легко найти по (10.21).

,

что и выполнено на диаграмме.

 Для перехода к реальному трансформатору обратимся  к рис. 10.3. Схема рис. 10.3 содержит два электрических несвязанных замкнутых контура - цепь первичной и цепь вторичной обмоток. Для каждой из них справедлив второй закон Кирхгофа. Тогда для цепи первичной обмотки трансформатора справедливо равенство

  (10.22)

Равенство (10.21) показывает, что напряжение источника  уравновешивается падением напряжения на комплексном сопротивлении первичной обмотки и наводящейся в ней ЭДС самоиндукции . Этюды напряжений, соответствующие (10.22) приведены на рис. 10.6.

 Для цепи вторичной обмотки трансформатора можно записать равенство

  (10.23) 

 Эпюры напряжения, соответствующие (10.23) приведены на рис. 10.6.


На главную сайта Dvoika.net