|
||||||||||||||
Проекция ускорения на естественные оси.
Естественными осями при изучении криволинейного движения на плоскости принято считать касательную и нормаль к траектории. Тангенциальная и нормальная компоненты векторов часто позволяют полнее раскрыть физический смысл рассматриваемого движения. Вводимые ниже понятия напоминают те, которыми мы пользовались в полярной системе координат, но они не зависят от выбора системы отсчёта.
Задача 11. Движение точки в плоскости описывается в декартовых координатах как x=x(t), y=y(t). Определить проекции скорости и ускорения на естественные оси, а также радиус кривизны траектории.
Рис. 7. Касательная и нормаль
Направим координатные оси τ и n вдоль касательной и нормали к траектории, как показано на Рис. 7. Обозначим eτ и en единичные векторы вдоль соответствующих осей. Вектор eτ направлен вдоль скорости:
.
Формула
позволяет получить удобное выражение для тангенциального ускорения. Продифференцировав её по времени, получим
.
Так как длина вектора
не меняется, то
направлен ортогонально к
. Отсюда
. ( 19 )
Вектор нормали en ищем в виде
,
где подлежащие определению проекции a и b удовлетворяют условиям нормировки
и ортогональности:
.
Из двух решений этой системы уравнений мы выбираем такое, при котором вектор нормали направлен в сторону вогнутости траектории, как на Рис. 7:
.
Проекция ускорения на касательную wτ равна скалярному произведению
. ( 20 )
Аналогично вычисляем wn:
. ( 21)
Перейдём к вычислению радиуса кривизны ρ траектории в данной точке. Он задаётся условием
Рис. 8 Радиус кривизны.
,
где ds — смещение вдоль траектории, соответствующее изменению угла dφ. Обе эти величины на Рис. 8 считаем бесконечно малыми. Следовательно, можно пренебречь изменением абсолютной величины скорости на отрезке ds и воспользоваться известной формулой для центростремительного ускорения при равномерном движении по окружности:
.
Подставляя сюда ( 21 ), приходим к
.
Радиус кривизны бесконечно велик в случае прямолинейной траектории.
Рис. 9.
| На главную сайта Dvoika.net |