Таким образом, разрешенными являются b-переходы, для которых Рм·Рд = +1 и l = 0. Для разрешенных переходов изменение спина ядра будет определяться только ориентацией спинов, вылетающих частиц. При этом имеются две возможности.
а) β-Частица и нейтрино испускаются с противоположно направленными спинами, так что полный момент, уносимый обеими частицами, равен нулю (ориентация спина нуклона, испытывающего β-распад, сохраняется ) и спин ядра не изменяется, т.е. ΔI = 0. Такие переходы называются фермиевскими, а соответствующиеправила отбора
Рм·Рд = +1; l = 0; ΔI = 0
(3.5.15)
- называются правилами отбора Ферми.
б) β-Частица и нейтрино испускаются с одинаково направленными спинами, так что полный момент, уносимый обеими частицами равен единице (ориентация спина нуклона изменяется на обратную). Возможные изменения спина ядра составят ΔI = 0, ±1. Если исключить 0 — 0 переходы, в которых спин ядра равен нулю, как в начальном, так и в конечном состоянии, то получим правила отбора Гамова-Теллера
Рм·Рд = +1; l = 0; ΔI = 0, ±1.
(3.5.16)
Еще раз отметим, что для 0 - 0 переходов гамов-теллеровские переходы строго запрещены, т.е. не могут быть выполнены ни при каких условиях.
Поэтому вероятность непосредственно b-распада и образования дочернего ядра в том или ином энергетическом состоянии очень сильно зависитот четности и разностиспинов исходного и конечного состояний ядер. Это положение отчетливо видно на диаграмме (рис. 3.5.2) распада ядра 14О, где указано, что вероятность оказаться дочернему ядру в основном состоянии с характеристикой 1+ имеет ничтожную вероятность.
Энергия
возбуждения дочерних ядер определяется системой энергетических уровней ядер и
лежит обычно в интервале 0,1 ÷ 3 МэВ. В этих случаях переход возбужденного
дочернего ядра в основные состояния происходит обычным порядком. Однако в редких
случаях энергия 
возбуждения
дочерних ядер может достигать 8 ÷ 11 МэВ, превышая энергию связи
(отделения) нуклона:
.
(3.5.17)
В этом случае возбужденное дочернее ядро освобождается от избыточной энергии, практически мгновенно испуская нуклон — протон или нейтрон, в зависимости от того для какого из нуклонов выполняется условие (3.5.17). Эти нуклоны получили название запаздывающих, поскольку они появляются в результате возникновения сильно возбужденных состояний дочернего ядра только после β-распада материнского ядра-предшественника.
