Интегрирование (4.3.17) по углу θ устанавливает связь между эффективным сечением и угловым распределением:
(4.3.18)
Часто вместо зависимости s(E,q) используют зависимость s(Е,m), где m º cosq. Тогда
.
(4.3.19)
На одних и тех же ядрах А под действием частиц а могут иметь место различные выходные каналы (см. (4.1.2), каждый из которых характеризуется своим парциальными микроскопическим σi и макроскопическим Σiсечениями. Тогда, в соответствие с (4.3.6), сечения входного канала или полные сечения st и Σt складываются из парциальных сечений следующим образом:
.
(4.3.20)
Если же вещество мишени имеет в своем составе ряд различных нуклидов, концентрация ядер каждого из которых равна nj, то в этом случае можно говорить только о полном макроскопическом сечении
,
(4.3.21)
где
- микроскопическое сечение реакции вида i на ядрах j, или о средней (приходящейся на одно ядро) величине микроскопического сечения реакции вида i:
.
(4.3.22)
Используя (4.3.14) и (4.3.20) или (4.3.21) можно рассчитать полную среднюю длину пробега
частиц а:
,
(4.3.23)
Вероятность осуществления ядерной реакции, непосредственно измеряемой в физических экспериментах и позволяющий экспериментально определить макроскопическое сечение, является выход ядерной реакции Y или просто выход. Выход определяется как число частиц а, испытавших взаимодействие в единицу времени, отнесенное к полному числу частиц а, падающих на мишень макроскопических размеров в единицу времени. Вид формулы, связывающей выход и макроскопическое сечение, определяется конкретным видом ядерной реакции. Для примера рассмотрим процесс (4.3.12) на мишени толщиной d:
.
(4.3.24)
После небольших преобразований и логарифмирования получаем формулу для нахождения макроскопического сечения
,
(4.3.25)
если, как обычно, Y << 1.
Для экспериментального определения дифференциального сечения необходимо измерить угловое распределение продуктов реакции или рассеяния частиц а
