 Рис. 5.1. Схема эксперимента по изучению ядерных реакций под действием тормозных фотонов : Р - радиатор, источник тормозного излучения, M0 - очищающий магнит, K1, К2 - коллиматоры, КВ - квантометр, М - исследуемая мишень , Д - детектор продуктов реакции , ЛЗ - ловушка электронов. |
Типичная схема эксперимента по измерению выходов фотоядерных реакций с помощью
тормозного излучения представлена на рис. 5.1. Пучок электронов от ускорителя
проходит через тормозную мишень, отклоняется магнитом и попадает в ловушку электронов.
Излучение, образующееся вследствие торможения электронов в
веществе, распространяется в направлении первичного пучка электронов с расходимостью,
определяемой сечением многократного рассеяния и толщиной тормозной мишени. Поток
энергии тормозного пучка, прошедшего через исследуемую мишень, определяется с
помощью квантометра:
 , | (5.1) |
где r - постоянная квантометра, МэВ/Кл; q -
заряд, возникающий в нем.
Поток тормозного излучения принято
выражать в числе эквивалентных фотонов nQ, определяемом из соотношения
| nQ = W/Ee. | (5.2) |
Выход фотоядерной реакции, отнесенный к одному эквивалентному фотону, имеет вид
 | (5.3) |
или
 , | (5.4) |
При энергиях Ее < 100 МэВ для измерения
потока энергии гамма пучка вместо квантометров обычно применяются абсолютные толстостенные
ионизационные камеры, использующиеся при нормировке и расчете абсолютных выходов.
Сечение тормозного излучения из тонких мишеней, когда ионизационными
потерями можно пренебречь, имеет вид (формула Шиффа):
 , | ( 5 . 5 ) |
где
E0
= Ee - me; 
Извлечение сечения фотоядерной реакции из данных о выходе является далеко не простой задачей. Необходимо экспериментально измерить зависимость выхода реакции от максимальной энергии тормозного спектра (энергии электрона), а затем решить уравнение (5.1), представляющее собой интегральное уравнение Фредгольма первого рода.
| На главную сайта Dvoika.net |