Координаты электронов измерялись с помощью кремниевого микрострипового детектора толщиной 500 мкм (128 стрипов шириной 300 мкм). Два пластиковых счетчика
длиной 38,4 мм и 8 пластиковых счетчиков длиной 8 мм (лесенка) обеспечивали быстрый
стартовый сигнал для запуска временных измерений.
Результаты измерений за 4
года набора статистики показаны в табл. 16.1:
Block
CE
position
Laser
nm
Date
of
measurments
Total
points
Months
(1998-2002)/Number of measurments
I
II
III
IV
V
VI
VII
VIII
IX
X
XI
XII
1
54.7-56.5
514.5
5
Jun 1999-
5 Feb 2002
389
26
39
-
-
-
151
-
-
94
79
-
-
2
94.2-94.8
351.1
10
Apr 1998-
21 Sept 1998
443
-
-
-
87
62
64
32
60
138
-
-
-
3
101.3-101.9
351.1
16
Apr 1999-
16 May 1999
316
-
-
-
192
124
-
-
-
-
-
-
-
4
104.4-104.9
351.1
30
Jan 2000-
6 Mar 2000
209
6
145
58
-
-
-
-
-
-
-
-
-
5
108.0-110.7
334.4,
351.1
15 Apr 2000-
12 Mar 2002
329
-
39
69
97
8
-
-
-
-
-
116
-
Total
53.1-110.7
10
Apr 1998-
11 May 2002
2075
32
261
180
546
256
215
32
60
298
79
116
-
В результате этих измерений получено значение
с/с
= 3.10-12 , которое по точности на два порядка превосходит имевшиеся
до сих пор результаты.
Второй пример приложения фотоядерных
исследований к астрофизическим задачам можно видеть на примере эксперимента по
рассеянию электронов на нестабильных экзотических ядрах (проект ELISe — Electron
– Ion Scattering), который реализуется в GSI (Дармштадт, Германия). Основная задача
этого проекта — исследование упругого, квазиупругого и неупругого рассеяния электронов
на ядрах вполне традиционная. Однако, использование в качестве мишеней пучков
тяжелых ионов, позволит исследовать свойства ядер, которые могут существовать
только в экстремальных условиях. При низких энергиях виртуальных фотонов (E <
1 МэВ) основной вклад в неупругое рассеяние вносят фотоядерные сечения (,n) или (,p). Поэтому, в рассеянии электронов
можно изучать ядерные реакции, которые могут дать понимание the r- и p-процессов
для ядер, удаленных от области стабильности.
Схема установки
для исследования рассеяния электронов на встречных пучка тяжелых ионов и ее параметры
приведены на рис. 16.2 и в таблице 16.2.
с/с
= 3.10-12 , которое по точности на два порядка превосходит имевшиеся
до сих пор результаты.
,n) или (
