Аналогичное соотношение справедливо и для плоского
параллелепипеда, для которого ось 
проходит через центр основания со сторонами 
и 
.
Рассмотрим момент инерции тонкого круглого кольца (окружности). Можно
записать очевидное соотношение:
,
(10.59)
где 
- масса кольца; 
- радиус кольца (см. Рис. 10.9). Ввиду симметрии имеем:
Физика курс лекций Поляризация света Естественный и поляризованный свет Следствием
теории Максвелла является поперечность световых волн: векторы напряженностей
электрического Е и магнитного Н полей волны взаимно перпендикулярны и колеблются
перпендикулярно вектору скорости v распространения волны (перпендикулярно
лучу).
.
(10.60)
Используем полученное ранее соотношение для плоского распределения масс:
(10.61)
или
. (10.62)
Следовательно:
. (10.63)
Выражение
справедливо также и для полного однородного цилиндра
с бесконечно тонкими стенками относительно его геометрической оси.
Рассмотрим момент инерции бесконечно тонкого диска и сплошного цилиндра.
Предполагается, что диск и цилиндр однородны, т.е. вещество распределено в них
с постоянной плотностью. Пусть ось проходит через центр диска 
перпендикулярно его плоскости (см. Рис. 10.10).
Рассмотрим бесконечно тонкое кольцо с внутренним радиусом 
и наружным радиусом 
. Площадь такого кольца
.
(10.64)
Момент инерции кольца:
,
(10.65)
либо в дифференциальной форме:
.
(10.66)
Для всего диска имеем:
.
(10.67)
Ввиду однородности диска:
, (10.68)
где 
- площадь всего диска радиусом . Тогда
.
(10.69)
Момент инерции диска относительно диаметра вдвое меньше. Это следует из формулы для плоского распределения масс:
(10.70)
и равенства , возникающего в силу симметрии. Следовательно, получаем:
и 
.
(10.71)
Окончательно получаем для моментов инерции 
и 
:
.
(10.72)
Формула 
дает также момент инерции однородного сплошного цилиндра
относительно его дольной геометрической оси.
