Курсовая, контрольная работа. Примеры выполнения

Учет процессов переброса

    До сих пор мы рассматривали N-процессы, когда квазиимпульс сохраняется. При этом появляется дополнительный фактор Т² в сопротивлении, обусловленный преобладанием процессов рассеяния вперед. Это базируется на предположении, что электроны, находящиеся на уровнях с почти одинаковыми волновыми векторами, имеют почти одинаковые скорости. Однако, если поверхность имеет достаточно сложную форму и если возможно межзонное рассеяние, это предположение не выполняется. В таких случаях может происходить эффективное снижение эл. тока (увеличение эл. сопротивления), несмотря на то что изменение волнового вектора (но не скорости) мало в каждом из актов рассеяния, поэтому сопротивление может давать ~T^x, где х < 5.

Рис. 10.2. Переброс электронов вблизи брэгговской поверхности

    Один из примеров большого изменения скорости при малом изменении волнового вектора мы находим в том случае, когда поверхность Ферми почти свободных электронов близко подходит к брэгговской плоскости, рис. 10.2. Тогда достаточно малый волновой вектор q может соединять точки на поверхности Ферми, лежащие по разные стороны плоскости и электроны в этих точках имеют почти противоположно направленные скорости (эффект переброса Паерлса или U-процесс). Как уже отмечалось, что при низких температурах U-процессы в фонон-фононном рассеянии “вымерзает”. Однако, в электрон-фононном взаимодействии такие U-процессы имеют более широкий температурный интервал, поскольку энергия электрона >_F и выполнение закона сохранения квазиимпульса k₁ - k₂ - q = G с G0 (U-процесс) становится возможным при условии 2max(k_F) > G_min. Это условие не выполняется в щелочных металлах, и в других случаях, когда поверхность Ферми не достигает граней з.Б.

На главную сайта Dvoika.net