 Рис. 11.1. (15.9 АМ) |
Оптические свойства щелочных металлов
Рис. 11.1. (15.9 АМ) |
Межзонные переходы могут быть либо переходами из зоны проводимости на незанятые
уровни более высокой (по отношению к уровню Ферми) зоны, либо переходами из занятых
уровней нижней зоны на незанятые уровни на поверхности Ферми. В щелочных металлах
заполненные зоны лежат гораздо ниже зоны проводимости, поэтому порог межзонных
переходов определяется возбуждением электронов с уровня Ферми на более высокие
уровни (см.рис.11.1)
Поскольку поверхность Ферми в щелочных
металлах очень близка к сфере свободных электронов, то энергетические зоны выше
зоны проводимости также очень похожи на зоны свободных электронов, особенно для
векторов k внутри поверхности Ферми, волновой вектор которой составляет
kF = 0.877 k0, где k0 = ГN
- расстояние от центра до одной из граней зоны Бриллюэна, см. рис.11.1. Пороговая
энергия фотонов, вызывающих межзонный переход, может быть оценена с помощью соотношения
| (11.23) |
 Рис. 11.2 (15.10 АМ) Re[  ( )] для 3-х щелочных металлов |
На рис. 11.2 изображена зависимость Re[σ(ω)]
для 3-х щелочных металлов, определенные по измеренным коэффициентам отражения.
В области низких частот происходит падение Re σ
с увеличением ,
которое связано с поведением в соответствии с МСЭ и формулой (11.7)
Re[σ(ω)] = 1/[1+(ωτ)2]. | (11.24) |
Вблизи точки 0.64ЕF наблюдается рост Re[σ(ω)], что соответствует приведенной оценке в приближении почти свободных электронов.
| На главную сайта Dvoika.net |
0.64 EF