Курсовая, контрольная работа. Примеры выполнения

Явление радиоактивности Радиация Электромагнитное излучение Действие ионизирующих излучений Поглощенная доза космогенные радионуклиды испытания ядерного оружия ядерный реактор продукты выброса Меры радиационной защиты воздействия радиации

Закон Кюри-Вейсса:

chi = C/(T-TС) ; TC = Сlambda.

(13.5a)

Более точно:

chi 1/(T-TС)1.33 при Т neaeqv Тс.

(13.5б)

Из определения константы Кюри C = N(J+1)Jg2мюB2/3kBT находим

lambda =TС/C = 3kBTС/Ng2S(S+1)мюB2.

(13.6)

Для Fe Тс neaeqv 1000 K, g neaeqv2, S = 1 lambda = 5*103, при MS neaeqv1700 Гс имеем
BWneaeqvlambdaM neaeqv (5*103)(1.7*103) ~ 107Гс ~ 103Тл

Т.е. поле Вейсса много больше, чем магнитное поле от других (парамагнитных) ионов.

Электростатическая природа поля Вейсса.

Рис. 13.3
Рис.13.3. Схема опыта Дорфмана
fig13_4.gif (772 bytes)
Рис. 13.4. Ориентация спинов в феромагнетике

    Опыт Дорфмана Я.Г. (1927г.) - немагнитная природа внутреннего молекулярного поля в ферромагнетике. Если фольга намагничена до насыщения и поле Вейса имеет магнитную природу, то отклонение электронного пучка должно управляться эффективным полем Ba + Bw, существенно более сильным (Bw ~ 103 Тл). В эксперименте Дорфмана же отклонение соответствовало эффективному полю Ba ~ 1 Тл, что свидетельствовало в пользу электростатической природы поля Вейса.
    1928г. - Френкель и Гейзенберг: ферромагнетизм есть особое свойство электростатически взаимодействующих электронов. В результате электростатического взаимодействия между электронами выгодным оказывается состояние с параллельной ориентацией спинов.

 


7271f726
На главную сайта Dvoika.net