9.9.
Проводник в электрическом поле
Проводник?
Заряды
в проводнике способны перемещаться по его объему под действием сколь угодно малой
силы (свободные заряды).
Чаще всего эти заряды - электроны, у них:

Масса электрона очень мала, поэтому электроны перемещаются очень быстро.
Так, при Е = 1 В/м расстояние S = 1 м электрон пройдет в вакууме за
.
В
проводнике, из-за столкновений с ионами, средняя дрейфовая скорость электронов
порядка 1мм/с, но скорость распространения электрического поля с=3·108
м/с.
9.9.1. Условия равновесия зарядов
на проводнике
Равновесие -
.
Внутри проводника 
(объем проводника эквипотенциален)
На поверхности проводника на заряд
может действовать сила, направленная по нормали к поверхности, т.е.
- на поверхности, сама поверхность (9.7),
(9.8) - эквипотенциальная.
9.9.2.
Проводник во внешнем электрическом поле
Мысленный опыт:
 | | Однородное
электрическое поле напряженностью  |
 | | Мгновенно
внесли в поле металлический параллелипипед.
Электроны под действием силы начинают двигаться
против поля. |
 | | Через
очень малое время часть электронов сместится к левой грани параллелепипеда, на
правой - положительные ионы. Перераспределившиеся заряды создают поле E', направленное
навстречу E0. Когда величина E' сравняется с Е0, тогда результирующее
поле в проводнике E = E0 - E' = 0, перераспределение электронов закончится.
|
9.10. Электроемкость
уединенного проводника

| Заряд
q1 создаЈт на уединЈнном проводнике потенциал φ1. | Заряд
q2= 2q1 создаЈт на том же проводнике потенциал φ2=
2φ1. |
Значит,
.
Таким
образом: | |  | | -
постоянная для данного проводника величена. |
С
- электроемкость уединенного проводника.
.
Единица емкости - фарада, Ф. 9.11. Электроемкость
конденсатора
Конденсатор - это два проводника, обычно плоской
цилиндрической или сферической формы, расположенные на небольшом расстоянии друг
от друга. Проводники, обкладки конденсатора
, заряжают разноименными зарядами, равными по абсолютной величине:
.
Емкость
конденсатора:
.
9.11.1.
Электроемкость плоского конденсатора
Плоский конденсатор - это две плоские
пластины расположенные на небольшом
расстоянии друг от друга.
Поле
плоского конденсатора было рассмотрено в разделе (9.4.4.2.)
Из (9.11): 
9.12.
Энергия электрического поля
 | (9.4.4.1)
|
Рассмотрим движение пластины с зарядом q- в поле пластины с зарядом
q+. |
q+ = q-
= q,
.
Напряженность
поля пластины q+:
(9.4.4.2).
Работа по
перемещению пластины q-(5.3.1):
. См.
(9.3.5)
Поле
в объеме
ΔV исчезло, значит работа A12 совершена за счет убыли энергии
поля:
.
В единице объема
поля запасена энергия:
,
где
.
9.12.1.
Плотность энергии электрического поля в вакууме

В случае неоднородного
поля:
,
и энергия электрического
поля в объеме V:
.
9.12.2.
Энергия заряженного конденсатора
Энергия электрического поля плоского
конденсатора, как следует из (9.12),
равна
,
здесь V=Sd - объем
конденсатора.
Из (9.7) для
однородного поля следует, что
,
здесь
разность потенциалов φ1 - φ2 обозначена буквой U.
В результате для энергии электрического поля получим:
.
Эта
формула верна для конденсаторов любой формы. Таким образом, энергия
заряженного конденсатора:
.
здесь
С - емкость конденсатора,
U - разность потенциалов на его
обкладках.